impulso y cantidad de movimiento - Facultad de Ingeniería
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Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento UNIDAD VII IMPULSO Y CANTIDAD DE MOVIMIENTO INTRODUCCIÓN Se llama Cantidad de Movimiento (también momentum: importancia que adquiere la masaa con la velocidad) a la magnitud vectorial Q , igual al producto de la masa de una partícula por su velocidad. El vector Q está dirigido en la dirección de la velocidad y con el mismo sentido, es decir tangente a la trayectoria, pués la masa es un escalar siempre positivo. Q mv Se llama Impulso del Movimiento a la magnitud vectorial I igual al producto de la fuerza aplicada a la partícula (o bien a la componente tangencial Ft ) por el tiempo en que actúa: I F .t Sea: dv F m a m dt F dt m d v entonces Suponiendo que F es constante y de la misma dirección que v , integrando: t F t 2 dt 1 v m v 2 dv 1 F t 2 t1 m v2 m v1 (1) Según la ecuación (1) el impulso I es igual a la variación de la cantidad de movimiento: I Q2 Q1 Unidades de Impulso Unidad de I = Unidad de F x Unidad de tiempo En el SI (MKS). m m . seg kg N I seg = = kg 2 seg seg En el sistema CGS: cm cm dyn . seg I = = g . seg g 2 seg seg Unidades de Cantidad de Movimiento Q Unidad de Q = Unidad de masa x Unidad de velocidad En el SI (MKS): Q kg . m m kg seg seg 1 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento En el sistema CGS: cm Q g . seg Podemos verificar con este concepto el Principio de Inercia o Primer Principio de Newton en la ecuación (1) F t 2 t1 m v2 m v1 m v2 m v1 si F 0 es “Si no hay fuerza exterior, el móvil no cambia de velocidad (es un MRU) v2 v1 cte 1. PRINCIPIO DE CONSERVACION DE LA CANTIDAD DE MOVIMIENTO DE UNA PARTICULA De las leyes de la Dinámica, del Segundo Principio o Ley Fundamental de la Dinámica, se deduce que solamente las fuerzas pueden modificar la cantidad de movimiento Q de un cuerpo: dv 0 dt d v F m. a m dt Si F 0 entonces v cte y m v cte Entonces: “Si sobre un cuerpo no actúa ninguna fuerza o la resultante de todas las fuerzas (exteriores) que actúan es cero, la cantidad de movimiento del cuerpo permanece constante” 2. NECESIDAD DE INTRODUCIR LAS DOS CARACTERISTICAS CANTIDAD DE MOVIMIENTO Y ENERGIA CINETICA, DINÁMICAS: La necesidad de introducir estas dos características dinámicas obedece al hecho que una sola no es capaz de abarcar las múltiples particularidades del movimiento de una partícula. Por ejemplo: Conociendo la cantidad de movimiento de un automóvil Q (no se d an datos de masa ni de velocidad) y la fuerza F que actúa sobre él durante el frenado, se puede determinar el tiempo que tarda en detenerse. Pero estos datos ( Q y F ) son insuficientes para hallar el espacio recorrido durante el frenado. Por el contrario: conociendo la Energía Cinética inicial puede determinarse el espacio recorrido durante el frenado hasta detenerse, pero no el tiempo que le lleva al móvil hacerlo Problema: A un cuerpo de masa m situado sobre un plano horizontal, que en un punto M o tiene una velocidad Vo , se le aplica una fuerza f r (que puede ser la de frenado) constante y de sentido contrario al movimiento. Determinar: a) El tiempo que tarda en detenerse 2 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento b) El espacio recorrido hasta que su velocidad es cero. Solución: a) M o es el punto de la trayectoria donde se aplica Fr cuando t o = 0 . En ese punto el cuerpo tiene velocidad Vo y en M 1 la velocidad V1 es igual a cero ya que se detiene. Sobre el cuerpo actúan las fuerzas P (peso), N (reacción del plano) donde N P y la fuerza de frenado Fr . Se orienta al eje X en el sentido del movimiento y entonces tenemos que el impulso es igual a la variación de la cantidad de movimiento. (2) I x mv1 mvo Donde : Ix es la sumatoria de los impulsos I de las distintas fuerzas mv1 0 m Vo siendo tenemos Fr t m Vo (3) tiempo de frenado t I F t x r Fr hallamos el tiempo de frenado en función del concepto de cantidad de movimiento . b) Para determinar el espacio recorrido de frenado se utiliza el Teorema de las Fuerzas Vivas (o relación de Trabajo y Energía Cinética) WFext 1 1 m V12 m Vo 2 2 2 pero aquí también V1 0 y solamente Fr realiza trabajo si e es el ca min o de frenado Fr e 1 m Vo 2 2 2 1 m Vo (4) 2 Fr Espacio aplicando el concepto de Energía Cinética e De las fórmulas (3) y (4) se deduce que para una fuerza dada Fr el tiempo de frenado aumenta proporcionalmente a la velocidad inicial Vo y el camino o espacio de frenado aumenta proporcionalmente al cuadrado de la velocidad inicial. Esta conclusión es muy importante en la construcción de caminos. Si Fr fuera la fuerza de rozamiento, conociendo el coeficiente de rozamiento cinético c : Fr c .P c m g Entonces reemplazando en las ecuaciones (3) y (4) se tiene que: t m Vo Fr m Vo V o c m g c g y 2 2 1 m Vo 1 Vo e 2 c m g 2 c . g 3 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento 3. PRINCIPIO DE CONSERVACION DE LA CANTIDAD DE MOVIMIENTO DE UN SISTEMA DE DOS PARTÍCULAS AISLADAS Y ELASTICAS Sea un sistema aislado (donde solamente actúan fuerzas interiores al sistema), formado por cuerpos de masas m A y m B de cuerpos perfectamente elásticos. Los cuerpos antes del choque tienen las velocidades V A y V B respectivamente, en la misma dirección y de sentidos contrarios. Al ponerse en contacto comienza el período de deformación hasta obtener la máxima deformación y por ser perfectamente elásticos, sigue un período de restitución total hasta separarse. Durante el tiempo que se ponen en contacto y hasta que se separan se generan dos impulsos iguales y contrarios (principio de acción y reacción), las fuerzas que los originan son las ejercidas por un cuerpo sobre el otro (al impulso que recibe A lo generan las fuerzas que produce B y viceversa). t I 0 F .dt Esos impulsos separan las masas m A y m B haciéndolas adquirir nuevas velocidades V A ' y V B ' respectivamente. Veamos las fuerzas antes del choque : FA d VA mA dt FB d VB mB dt Y durante el contacto los impulsos son: t V' t V' I A 0 F A dt V A m A d V A m A (V A ' V A ) actúa sobre m B A I B 0 FB dt V B m B d V B m B (V B ' V B ) actúa sobre m A B Si los impulsos son iguales y de sentido contrario (principio de acción y reacción) su suma será igual a cero: IA IB 0 m A (V A ' V A ) = m B (VB ' VB ) m A V A ' m A V A mB VB ' mB VB 0 m A V A ' m B V B ' ( m A V A m B VB ) = ' m A V A m B VB ' m A V A m B VB 0 Esta fórmula dice que la cantidad de movimiento del sistema aislado formado por dos masas antes del choque es igual a la cantidad de movimiento del sistema después del choque. También se puede decir que: “La cantidad de movimiento de un sistema aislado permanece constante”. 4 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento PENDULO BALISTICO: Como aplicación del principio anterior tenemos al péndulo balístico que sirve para medir la velocidad de un proyectil. Aplicaremos los principios de Conservación de la Energía Mecánica y de Conservación de la Cantidad de Movimiento. Sea una masa grande M de madera que está suspendida como indica la figura . Un proyectil de masa m , conocida, trae una O L-h L L V=0 x velocidad v que queremos determinar. Al llegar la bala, se incrusta en la masa M y, por el impacto, ambas adquieren una A' h B' M+m A velocidad V m Ambas masas realizan un movimiento de M traslación circular (donde cualquier segmento A B se mantiene paralelo a sí mismo)y, cuando alcanzan la altura h con respecto a la posición inicial, se detienen. B Entonces allí V = 0 y aplicando el principio de conservación de la cantidad de movimiento al momento del choque tenemos: (5) antes y después del choque m v M Vo (m M) V Aplicando el Principio de Conservación de la Energía Mecánica, la Energía Cinética máxima se convierte en Energía Potencial máxima, o sea: 1 (m M ) V 2 (m M ) g . h 2 Recordando que la velocidad en caída de un V cuerpo es: 2 g h y reemplazando en (5) el valor de V tenemos: m v (m M ) 2 g h y despreciando m en la suma (m+M) por su poca incidencia v m v M 2gh M m 2gh (6) si podemos medir h tenemos la velocidad buscada. Pero como h es muy pequeña, tendremos un gran error en la medición y a un pequeño error en la medición de h corresponderá un gran error en el valor de v Entonces hallaremos el valor de x de la figura, en función de que en el triángulo rectángulo OCA , aplicando el teorema de Pitágoras tendremos: L2 (L h) 2 x 2 x 2 L2 2Lh h 2 pero h2 es muy pequeño por lo que se desprecia L2 L2 x 2 2 Lh L2 L2 x 2 2Lh 0 x 2 2Lh x 2 2Lh h x2 2L Reemplazando h en la fórmula (6) v M m 2g x2 M 2L m g x2 M .x L m g L v Mx m g L es decir que, midiendo x tenemos la velocidad del proyectil. 5 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento También es: x L.sen g M M L2 v Lsen sen g m L m L M v sen L.g m Midiendo el ángulo también puedo obtener la velocidad del proyectil v . 4. PRINCIPIO DE CONSERVACION DE LA CANTIDAD DE MOVIMIENTO PARA UN SISTEMA DE MAS DE DOS PARTICULAS AISLADAS. Si tenemos un sistema de partículas y la fuerza resultante sobre una de ellas que ejercen las otras: n F Fi i 1 dv d (M . v c ) F m. a M . c dt dt Podemos escribir que: (7) está escrito para un sistema de partículas donde la masa total será M y la aceleración es la del centro de masas o sea que ac d vc dt Siendo v c : velocidad del centro de masas M: masa total del sistema M. v c : cantidad de movimiento del sistema de partículas Entonces por lo ya visto en centro de masas sabemos que: M . vc M mi vi m v i i mi (8) siendo mi vi la cantidad de movimiento de la pésima partícula. Por lo tanto la expresión (8) significa que: “La cantidad de movimiento de un sistema de partículas es la SUMA de las cantidades de movimiento de todas las partículas que lo forman” La expresión (7) muestra que: “Si la sumatoria de las fuerzas exteriores es cero, la cantidad de movimiento del sistema de partículas permanece constante, independientemente de cómo sean las fuerzas interiores”. Este enunciado es el Principio de Conservación de la Cantidad de Movimiento aplicado a un sistema aislado de partículas. La fórmula (7) puede escribirse así: F dt d ( M vc ) e integrando entre t1 y t 2 y entre vc1 y vc2 t2 t1 v F dt v c 2 dM vc M (vc2 vc1 ) c (9) 1 El primer miembro de esta igualdad es el impulso de las fuerzas exteriores, así que la fórmula (9) expresa: El impulso de las fuerzas exteriores es igual a la variación de la cantidad de movimiento del sistema”. (Otra forma de expresar el principio de conservación de la cantidad de movimiento). La cantidad de movimiento (9) queda expresada en sus componentes ortogonales). 6 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento t M (vcx vcx ) t 2 Fx dt 2 1 1 t M (vc y vc y ) t 2 Fy dt 2 1 1 t2 M (vcz vcz ) t Fz dt 2 1 1 La conservación de la cantidad de movimiento no implica que también se conserve la energía, puesto que las fuerzas interiores del sistema pueden ser disipativas 5. COMENTARIOS SOBRE LA FORMULACION DEL PRINCIPIO DE MASA Isaac Newton, para enunciar el segundo principio de la Mecánica, comienza definiendo el impulso de una fuerza (como el producto de la fuerza por el tiempo en que actúa) y la cantidad de movimiento de una partícula (como el producto de su masa por la velocidad que posee en cada instante). Ambas magnitudes son esencialmente del universo exterior. El segundo principio (principio de masa) los vincula diciendo: “Cuando una fuerza actúa sobre una partícula, su impulso le produce una variación de la cantidad de movimiento igual a él y en su dirección y sentido” En la forma actual de enunciar el segundo principio (principio de masa): se vincula fuerza F m. a que es una magnitud del universo exterior con la aceleración que es una magnitud definida en forma arbitraria. Esto no podría haberlo hecho Newton porque hubiera molestado a su cabeza filosófica. Esta forma moderna de expresar el segundo principio en términos de fuerza y aceleración es mucho más cómoda para resolver problemas. Ejercicio de ejemplo (utilizando la expresión de la cantidad de movimiento en función de sus componentes ortogonales). : camion V1 Vy V' x Vx m1 V2 m2 auto Por una calle se desplaza un automóvil de 2 tn de peso con una velocidad de 80 km/h y por otra, perpendicular a la primera, lo hace un camión de 10 tn de peso, con una velocidad de 60 km/h. Los dos chocan en una esquina cubierta de hielo (casi sin rozamiento) e inscrustados, se desplazan hasta estrellarse contra una columna de hormigón. Calcular: a) La velocidad después del choque b) La fuerza media que hace la columna, si la deformación contra ella dura 5 décimas de segundos. 7 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento Tomamos el eje de las x coincidiendo con el movimiento del camión y al eje y coincidiendo con el movimiento del automóvil. a) En el choque debido al hielo, no has fuerzas exteriores al sistema, por lo que se conserva la cantidad de movimiento del sistema y las componentes ortogonales de la expresión: M vc mi vc serán: m1 v1 M v x M m1 m2 m2 v 2 M v y donde v x y v y son componentes de la velocidad v después del choque 10tn vx . 60 km / h m1 v1 9,8m / seg 2 = = 50 km/h (10 2)tn m1 m2 9,8m / seg 2 2tn vy m2 v 2 9,8m / seg 2 12tn m1 m2 13,3 km / h 9,8 m / seg 2 v (50) 2 (13,3) 2 = 51,75 km/h = 15º v = 51,75 km/h tg vy vx 13,3 0,266 50 15º b) el impacto sobre la columna o fuerza media que hace la columna vale: donde F .t ( M v ) M v f M vi 12 tn 0 . 51,75 km / h M v f M vi 9,8m / seg 2 F . 35,2 tn t 0,5 seg F : fuerza media v f 0 vi 51,75 km h F = -35,2 tn 6. CHOQUE Generalidades: Recibe el nombre de “choque” una colisión entre dos cuerpos que tiene lugar en un intervalo muy pequeño, y durante el cual ambos cuerpos ejercen entre sí fuerzas relativamente grandes . Por lo menos, uno de los cuerpos Superficie de contacto debe estar en movimiento. LINEA DE CHOQUE: La normal común a las dos superficies de contacto, durante el choque se denomina “línea de choque” Línea de CHOQUE 8 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento 6.1 CHOQUE CENTRAL: Si los dos centros de masa de los cuerpos que colisionan se encuentran sobre la línea de choque, se dice que el choque es CENTRAL. En cualquier otro caso el choque se llama EXCÉNTRICO.Si las velocidades de los cuerpos tienen la dirección de la línea de choque, se dice que CHOQUE CENTRAL DIRECTO y si ambos, o alguno de los cuerpos se mueve a lo largo de una dirección distinta de la línea de choque, se denomina CHOQUE OBLICUO (en ambos choques , obviamente, los centros de masa están sobre la línea de choque) G VA G VB G G VA choque central directo G G VA VB VB choque central oblicuo choque excentrico 6.2 CHOQUE CENTRAL DIRECTO. VA VB antes del choque VA > VB B A u A deformación máxima V'B A velocidades v A v B . Como v A v B la partícula A alcanzará a la B, chocarán y en el choque ambas se deforman y al final de ese período de deformación ambas tendrán la misma B V'A Sean las partículas A y B, de masas mA y mB, moviéndose a lo largo de la misma recta y hacia la derecha, con B velocidad u . A continuación tiene lugar el período de recuperación, finalizado el cual, según el módulo de las fuerzas de choque y los materiales de que se trate, las partículas recuperaran su forma inicial o quedarán en estado de deformación permanente. Calculemos las velocidades v' A y v' B después del choque y del período de recuperación: Consideremos en primer lugar al sistema de dos partículas como un todo; las únicas fuerzas en juego son fuerzas internas al sistema y, por lo tanto, se conserva la cantidad de movimiento (es un sistema aislado):, con lo que: ésta es una ecuación vectorial. m A v A mB v B m A v A ' mB v B ' Como las velocidades que intervienen tienen la misma dirección y sentido, se puede escribir como una ecuación escalar: m A v A m B v B m A v ' A m B v' B Al calcular, si obtenemos un valor positivo de v' A o de v' B indicará que el sentido correspondiente al vector es hacia la derecha, si el resultado obtenido es negativo, el sentido correspondiente al vector es hacia la izquierda . Pero tenemos una ecuación escalar con dos incógnitas, necesitamos otra ecuación para resolver v' A y v' B para ello consideremos el movimiento de la partícula A durante el período de deformación y escribamos la relación entre el impulso y la cantidad de movimiento. 9 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento Impulso sobre A ejercido por B A A A ?P dt mA.vA + período de deformación de A mA. = ecuación vectorial donde P dt es el impulso sobre A ejercido por B m A v A P dt m A Como la percusión sobre A en este período es debida exclusivamente a la fuerza P, ejercida por B, se puede establecer la siguiente relación escalar (1) donde la integral se extiende a todo el período de deformación m A v A P dt m A Si se tiene en cuenta el movimiento de la partícula A durante el período de recuperación, llamando R a la fuerza ejercida por B sobre A, se tendrá: A A A mA + m A R dt m A v' A mA v'A ?R dt periodo de recuperación de A = (2) donde la integral se extiende a todo el período de recuperación En general, la fuerza R (de recuperación de forma de B) que se ejerce sobre A, es distinta de la fuerza P que se ejerce sobre A durante el período de deformación (sería una “casualidad” que P= R y por ende el impulso P dt sea igual al impulso R dt ) . En general, el módulo de R dt es MENOR que el módulo de P dt , R dt P dt y la relación entre ambos módulos se conoce con el nombre de coeficiente de restitución: coeficiente de restitución e R dt P dt donde 0 e 1 El valor de e depende fundamentalmente de los materiales de que se trate, aunque e también varía con la velocidad del choque y con la forma y tamaño de los cuerpos que chocan. Si de las ecuaciones (1) y (2) despejamos las expresiones integrales tenemos: P dt mA v A mA mA (v A ) R dt mA mA v' A e mA ( v' A ) R dt P dt v' A vA Haciendo el mismo análisis para la partícula B tenemos: Período de Deformación: mB vB P dt mB Período de Recuperación mB R dt mB v' B P dt mB ( vB ) R dt mB (v' B ) 10 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento e R dt P dt v' B vB Encontramos otra expresión para el mismo e que hallamos usando A. Aplicando la propiedad de los cocientes tenemos: e ( v' A ) v' B v' B v' A v A vB v A vB Donde : v' B v' A e (v A v B ) v' B v' A : velocidad relativa después del choque. v A v B velocidad relativa antes del choque Ahora tenemos las dos ecuaciones para calcular v' A y v' B m A v A m B v B m A v' A m B v' B v' B v' A e (v A v B ) v' B v' A e (v A v B ) La deducción de estas fórmulas se ha hecho suponiendo que ambas partículas se mueven en el mismo sentido inicial hacia la derecha, si no ocurriera así, es decir si B se moviera hacia la izquierda al escalar v B se lo debe considerar negativo y después del choque se aplica el mismo convenio: es decir v' A positivo, se mueve hacia la derecha y negativo hacia la izquierda. Resolviendo las ecuaciones: m A v A mB v B m A v' A mB v' A e (v A v B = m A v' A mB v' A mB e v A mB e v B (m A mB ) v' A mB e (v A v B ) m v m B v B m B e (v A v B ) v' A A A m A mB Agrupando con respecto a v A y a m B v B tenemos: (m A m B . e) v A m B v B (1 e) v' A m A mB Para hallar v' B reemplazamos en v' B v' A e (v A v B ) el valor hallado de v' A : (m A m B . e) v A m B v B (1 e) e (v v multiplico y divido por m A m B v' B A B m A mB m A mB Desarrollando y simplificando queda: (m B e m A ) v B m A v A (1 e) v' B m A mB CASOS EXTREMOS DE CHOQUE A. CHOQUE INELASTICO: e=0 Entonces: v' B v' A 0 (v A v B ) v' B v' A no existe período de recuperación, ambas partículas siguen unidas después del choque y v' B v' A Para este tipo de choque el valor de es: v' B v ' A Si m A v A mB v B m A v' A mB v' B y reemplazando: 11 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento m A v A mB vB m A mB Este valor de es para choques inelásticos pero también para choques elásticos durante el período en que ambos cuerpos están unidos (donde siempre v' B v' A ). m A v A m B v B m A mB = ( m A m B ) B. CHOQUE ELASTICO : e=1 v' B v' A (v A v B ) hay igualdad de velocidades relativas antes y después del choque. DETERMINACION EXPERIMENTAL DEL COEFICIENTE DE RESTITUCIÓN e v' B v' A v A vB Si dejamos caer un cuerpo sobre una plataforma vinculada a la Tierra desde una cierta altura, el cuerpo en realidad choca con la Tierra. Como la masa de la Tierra es prácticamente infinita con relación a la del cuerpo, la velocidad de la Tierra no variará por efectos del choque y se considera entonces y a los efectos del choque que v B v' B = 0, entonces la expresión de e queda: v' e A donde v' A es la velocidad del cuerpo instantes después del choque y v(+) vA v A es la velocidad del mismo antes del choque. h1 h2 La bolita que cae y la placa o plataforma puede ser de igual o distinto material; y así obtenemos el valor de e para cada caso, ya que: por lo tanto: v A 2 g h1 y v' A 2 g h2 e 2 g h2 v' A h2 vA h1 2 g h1 variando 0 e 1 h2 h1 e Si a la expresión e 2 g h2 2 g h1 e 2 g h2 2 g h1 la multiplicamos y dividimos por 1m 2 1m 2 g h2 m g h1 m . g h2 g h1 1m 2 E p2 E p1 tenemos: e E p2 E p1 E p2 e E p1 De esta última expresión se observa que la energía potencial disminuye después del choque (como valor límite, para un choque absolutamente elástico e = 1 y E p2 E p1 ) Si la E p2 E p1 es porque h2 h1 . Si a la expresión e v' A vA la elevamos al cuadrado y multiplicamos y dividimos por 1 m tenemos: 2 12 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento 1 m E 2 ( v ' ) c e2 A . 2 2 Ec2 e 2 Ec1 2 1 E (v A ) c1 m 2 Como e 1 su cuadrado es mucho menor que 1. Por lo tanto la Energía Cinética disminuye después del choque (a lo sumo es igual). Otro método para hallar el coeficiente de restitución A V perpendicular a la superficie S h1 S Vo A Dejamos caer desde A, con una altura h1 , una bolita sobre un plano inclinado que forma un ángulo con la horizontal. Producido el rebote, vuelve a producirse un ángulo con la normal al plano (ángulo de incidencia = ángulo de reflexión) y un ángulo con respecto a la horizontal, siendo: 90º 2 y con L una cierta v o al rebotar. Después del rebote, la bolita llega a una distancia L (alcance) sobre el plano horizontal, dada por la expresión: L.g v 2 o sen 2 v 2o L sen 2 g midiendo L tenemos v o y la altura máxima que alcanzará la bolita al rebotar será: h v 2 o sen 2 2g altura máxima en tiro oblicuo para un ángulo Si el ángulo fuera de 90º, esta altura máxima sería la h2 del método anterior, donde la bolita caía y rebotaba verticalmente ( 90º ) por lo tanto para 90º h2 v 2o 2g h2 L. g L sen 2 . 2 g 2 sen 2 ya que sen 2 sen 2 90º 12 1 h2 y reemplazando L 2 sen 2 h2 L h1 2 h1 sen 2 es decir que midiendo L (como h1 y son conocidos) obtenemos e y e CHOQUE CENTRAL OBLÍCUO Este tipo de choque se produce cuando las velocidades de las dos partículas que entran en colisión no están dirigidas según la línea de choque. 13 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento V'B y V'A G x G línea de choque VB VA choque central oblicuo No conocemos en este caso los módulos y direcciones de las velocidades v' A y v' B después del choque, para su determinación se hace necesario el empleo de cuatro ecuaciones linealmente independientes. Elegimos los ejes x e y como muestra la figura. Si las partículas están perfectamente pulidas y no existen rozamientos, las únicas fuerzas impulsivas que actúan durante el choque son interiores al sistema y dirigidas según el eje x, se puede decir entonces que: 1) Se conserva la componente en “y” de la cantidad de movimiento de la partícula A 2) Se conserva la componente en “y” de la cantidad de movimiento de la partícula B 3) Se conserva la componente en “x” de la cantidad de movimiento del sistema 4) La componente “x” de la velocidad relativa de las dos partículas después del choque es igual al producto de la componente en x de la velocidad relativa antes del choque por el coeficiente de restitución. De este análisis se deducen las cuatro ecuaciones linealmente independientes para hallar v' A y v' B . Ejemplo: El choque de dos esferas de igual vA = 30 m/seg masa “m” tiene lugar a las velocidades vB = 40 m/seg indicadas. m m Suponiendo un coeficiente de restitución e = 0,90 calcular el módulo, dirección y sentido x de la velocidad de cada esfera después del 30º línea de G G 60º choque choque. v A v B Solución: Las fuerzas que actúan sobre las esferas durante la colisión tienen por dirección y apoyo la recta que los G, llamada línea de choque: Podemos escribir: v Ax v A cos 30º 30 .0,866 = 26 m/seg v Ay v A sen 30º = 30 .0,50 = 15 m/seg v Bx v B cos 60º = -40 . 0,50 = -20 m/seg v B y v B sen 60º = 40 . 0,866 = 34,6 m/seg Hacemos un esquema de las dos partículas: F t mA VAx A mA VAy B mB VBy mBVBx A -F t A B = B mBV'Bx mA V'Ax mA V'Ay mB V'By 14 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento En el primer término de la igualdad se indican las cantidades de movimiento iniciales más las percusiones y en el segundo término las cantidades de movimiento finales. Veamos primero el movimiento perpendicular a la línea de choque: Considerando únicamente las componentes “y” se escribe la relación entre el impulso y la cantidad de movimiento para cada esfera independientemente ( Fy dt m v' Ay m v Ay ) como las percusiones tienen dirección x únicamente (Fy = 0) la componente vertical de la cantidad de movimiento ( m v ) y por lo tanto la componente vertical de la velocidad de cada esfera no varíe (ya que la masa es constante) v' Ay v Ay 15 m / seg v' B y v B y 34,6 m / seg y también Ahora veamos el movimiento paralelo a la línea de choque En la dirección del eje x consideramos a las dos esferas como un sistema aislado, según el principio de acción y reacción, las percusiones interiores ( F t y F t ) se anulan y aplicando el principio de conservación de la cantidad de movimiento: m A v Ax mB v Bx m A v' Ax mB v' Bx si las masas son iguales m A mB m m ( v Ax v Bx ) m (v' Ax v' Bx ) ( v Ax vBx ) = (v' Ax v' Bx ) (v' Ax v' Bx ) = 6 m/seg (A) y utilizando el coeficiente restitución: v' Bx v' Ax e (v Ax vBx ) = 0,9 (26 – (-20)) = 41,4 m/seg (v' Bx v' Ax ) = 41,4 m/seg (B) Resolviendo (A) y (B) tenemos: y en (B) v' Ax 6 m / seg v' Bx v' Bx ( 6m / seg v' Bx ) 41,4 m / seg 41,4 6 23,7 m / seg 2 y el movimiento resultante es: v' Bx y v' Ax 6 23,7 17,7 m / seg v' A v' 2 Ax v' 2 Ay (17,7) 2 (15) 2 23,2 m / seg v' B v' 2 B x v' 2 By (23,7) 2 (34,6) 2 V'Ay V'By 42 m / seg v ' Ay 15 tg v' Ax 17,7 V'A V'B 40º3' V'Ax tg v' B y v ' Bx 34,6 23,7 V'Bx 55º 6' 15 Facultad de Ingeniería____________________________________________________ Cátedra: FISICA I Unidad VII: Impulso y Cantidad de Movimiento : 16