Teorema de Ampere

1.3 Teorema de Ampere
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En una región del espacio donde existe un campo magnético B , sobre cualquier línea imaginaria
cerrada c se cumple que:
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∫ B ⋅ dl
c
= µ0 ∑ I
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donde el primer miembro de la ecuación es la circulación del vector B a lo largo de la curva c, y
en el segundo aparece la suma de las intensidades que atraviesan una superficie imaginaria
cualquiera, cuyo contorno sea la curva c.
Esta suma de intensidades se hace algebraicamente, tomando las que dan igual sentido de
circulación a lo largo de c, positivas (según la regla del sacacorchos), y negativas las de sentido
contrario.
Fig. 11.8
Supongamos que tenemos varias corrientes que circulan en el espacio (figura 11.8) y un contorno cerrado que abraza a algunas de
ellas. Podemos expresar que:
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∫ B ⋅ dl
c
= µ0 ( I1 − I 2 + I 3 )
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En magnetismo se utiliza además del campo B , otro campo H denominado excitación magnética, cuyas unidades en el S.I. son A/m y
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que en el aire y en el vacío está relacionado con B mediante la ecuación:
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B = µ0 H
Según esto la ley circuital de Ampere se transforma en:
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∫ H ⋅ dl = ∑ I
c
El primer miembro de la ecuación recibe el nombre de fuerza magnetomotriz ℑ y se mide en amperios, o más específicamente, en
amperios-vuelta o amperiovueltas.
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Aplicando la ley de circulación de Ampere de forma adecuada se puede calcular el campo B o la excitación H de una forma más
sencilla que con la ley de Biot-Savart.