Mapas de dispersión cromática en fibras ópticas monomodo Miguel González Herráez1, Pedro Corredera1 y Luc Thévenaz2 1 Instituto de Física Aplicada CSIC, Serrano 144, 28006 Madrid Tel.: (34) 91 5618806. Fax: (34) 91 4117651. E-mail: ltqg340@cetef.csic.es 2 Metrology and Photonics Laboratory. Ecole Polytechnique Federale de Lausanne. CH-1015 Lausanne, Suiza. 1. Introducción La transmisión de solitones en fibra óptica se basa en conseguir un balance preciso entre la dispersión de la fibra, que tiende a ensanchar el pulso, y el efecto nolineal Kerr que tiende a comprimirlo. En presencia de variaciones aleatorias de dispersión, este equilibrio se rompe y se produce un ensanchamiento irreversible e inevitable del solitón. Por esta razón, y con motivo de la aparición de los nuevos multiplexados a 40 Gb/s, se ha puesto de manifiesto la necesidad de realizar mapas de distribución de dispersión cromática a lo largo de la fibra [1,2]. Presentamos dos métodos originales para realizar este tipo de mapas de una forma eficiente, con alta resolución y baja incertidumbre. 2. Mezcla de cuatro ondas en fibras con dispersión variable En este trabajo empleamos el proceso no lineal de mezcla de cuatro ondas (FWM) como método para medir localmente la dispersión cromática a lo largo de la fibra instalada. Consideramos la propagación de dos haces láser a lo largo de la fibra, de frecuencias fi y fk. Mediante el proceso de mezcla de cuatro ondas, se generan una onda adicional a frecuencia fs= 2fi-fk. La amplitud de la onda generada viene regida por la ecuación diferencial: z dAs α 2 * = − As + iγAi Ak exp i ∫ ∆β ( z )dz dz 2 0 (1) donde ∆β(z)=2βI(z)-βk(z)-βc(z)=2πcD(z,λi)(∆λ/λ)2 es el desfase entre las cuatro ondas involucradas en el proceso de mezcla y está directamente relacionado con el coeficiente de dispersión cromática local D(z,λi). Bajo distintas condiciones, esta relación entre la amplitud de la onda generada y la dispersión nos servirá para establecer el mapa de dispersión a lo largo de la fibra. 3. Mapas de longitud de onda de dispersión nula Una observación somera de la ecuación (1) indica que la amplitud de mezcla es máxima cuando la dispersión se anula a lo largo de toda la fibra. En el caso de que nos movamos en las proximidades de la longitud de onda de dispersión nula de la fibra, es posible escribir la eficiencia de mezcla en función del perfil longitudinal de λ0 [2]: I FWM (λi ) ∝ ∫ L 0 exp(iφ ( z)) exp(− iκλi z ) exp(− α z ) dz 2 2 Donde z ∆λ dD φ ( z ) = κ ∫ λ0 ( y )dy κ = 2π c 0 λ k dλ (2) Estudiando estas expresiones, cabe preguntarse si es posible, conociendo la potencia de mezcla a diferentes longitudes de onda del bombeo λi, recuperar el perfil de variación longitudinal de dispersión nula de la fibra. Puede demostrarse que bajo la condición de mantener constante la separación entre los dos bombeos de mezcla es posible recuperar este perfil de forma única, siempre y cuando se emplee el algoritmo adecuado [3]. Para demostrar esta posibilidad hemos empleado el esquema experimental viene representado en la figura 1(a). En la figura 1(b) mostramos la eficiencia espectral de mezcla medida desde uno de los extremos de una concatenación de cuatro fibras estándar (λ0 en la ventana de 1300 nm) de diferentes características. En la figura 1(c) comparamos el mapa recuperado mediante este método desde ambos extremos con los valores de λ0 promedio medidos para cada tramo mediante el método de desplazamiento de fase. El acuerdo entre los valores medidos y los recuperados es total. La resolución del sistema es aproximadamente 500 metros con una incertidumbre en la estimación de λ0 menor del 0.1% [4]. PC FUT 0 1320 Measured Fitting -5 -10 -15 -20 1316 1314 1312 -25 OSA input A input B Measured PS 1318 λ0(nm) Tunable laser 2 Pol. Relative efficiency (dB) PC Tunable laser 1 1310 1310 1312 1314 1316 1318 1320 0 3000 Pump wavelength (nm) (a) 6000 9000 12000 15000 Fiber length (m) (b) (c) Figura 1: (a) Esquema experimental. PC: controlador de polarización. FUT: fibra bajo test. OSA: analizador de espectros. (b) Eficiencia medida desde el extremo B y ajuste obtenido mediante el algoritmo de recuperación; ∆λ=3 nm. (c) Mapa recuperado desde los dos extremos y medida de referencia 4. Mapas de coeficiente de dispersión cromática. El método descrito anteriormente es válido para medir variaciones de λ0, pero no para medir variaciones de coeficiente de dispersión cromática en fibras (D). El método que nosotros proponemos para realizar mapas completos de coeficiente de dispersión cromática se basa en que la potencia de FWM oscila a lo largo de la fibra siguiendo la ley [1]: PFWM ( z ) = ∆βz sin 2 ∆β 2 1 2 2 Donde ∆λ ∆β = 2πc D(λi ) λ (3) Es decir, con una frecuencia que es directamente proporcional a la dispersión. Por tanto, si mediante algún método de análisis en el dominio del tiempo podemos conocer la distribución de potencia de mezcla a lo largo de la fibra, es posible a través de un sencillo análisis tiempofrecuencia identificar variaciones longitudinales de dispersión. Para lograr un sistema de gran eficiencia, nosotros hemos empleado un esquema que usa como método de análisis en el dominio del tiempo un analizador distribuido Brillouin, sintonizado de tal forma que la mezcla generada por los dos láseres contínuos caiga dentro de la banda de ganancia Brillouin generada en la fibra por un tercer laser pulsado [5]. La señal en el extremo del analizador Brillouin será así directamente proporcional a la potencia de mezcla en cada punto de la fibra. El hecho de usar este método de análisis permite alcanzar, en lo que al mapa de dispersión se refiere, resoluciones mejores que 300 metros con una incertidumbre inferior al 5%. Aun así la incertidumbre puede bajarse a costa de empeorar la resolución del análisis tiempo-frecuencia que efectuamos. Además, mediante la identificación de variaciones de ganancia Brillouin a lo largo de la fibra podemos deducir variaciones de tensión o cambios de concentración de dopante a lo largo de la fibra. Mediante la mejora de ciertos aspectos todavía no optimizados de nuestro sistema, esperamos llegar a resoluciones en el entorno de los cien metros conservando la incertidumbre en torno al 5%. FWM PUMPS Polarizer DFB-λΙ Dispersion-shifted fiber B-OTDA DFB-λB Dispersion coefficient (ps.nm km ) 6.2 SEED GENERATION EOM EDFA Polarization scrambler Fiber under test DC Supply Σ Pulse generator EDFA Data acquisition BOTDA signal (a.u.) DFB-λΚ EDFA 50/50 Polarization control Optical filter 5.8 5.6 5.4 5.2 5.0 Detector 0 20 40 60 Tim e ( µ s) (a) side A side B 6.0 (b) 80 100 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Fiber length (km) (c) Figura 2: (a) Esquema experimental; EOM: modulador electro-óptico. (b) Traza obtenida para una fibra NZDSF. (c) Mapa dispersión de la fibra anterior obtenido desde ambos extremos. 5. Conclusiones Hemos presentado dos métodos originales para realizar mapas de dispersión cromática. El primero de ellos se circunscribe a la medición de la longitud de onda de dispersión nula (λ0), pero presenta una incertidumbre extremadamente baja. El segundo puede medir variaciones de coeficiente de dispersión cromática a lo largo de la fibra y presenta la mejor resolución de todos los métodos descritos hasta la fecha, aunque con una incertidumbre del 5%. Bibliografía [1] L. F. Mollenauer, P. V. Mamyshev, and M. J. Neubelt, Opt. Lett. 21 1724-1726 (1996). [2] I. Brener, P. P. Mitra, D. D. Lee, D. J. Thomson and D. L. Philen, Opt. Lett. 23 , 15201522 (1998). [3] M. González-Herráez, P. Corredera, M. L. Hernanz and J. A. Méndez, Appl. Opt. 41 3796-3803 (2002) [4] M. González-Herráez, P. Corredera, M. L. Hernanz and J. A. Méndez, Opt. Lett. 27 1546-1548 (2002) [5] M. González-Herráez, Luc Thévenaz and Philippe Robert, Opt. Lett. (to appear) Agradecimientos Los autores agradecen la financiación de la Comunidad de Madrid, el Ministerio de Ciencia y Tecnología y la Oficina Federal Suiza de Educación y Ciencia a través del grupo COST 265.