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Eiandxlniecntiln Eianiitnieantiln Representación abstracta Sabemos Hex ; donde Áolniifntffihvlnd : Ynlxtuexlnr ' - - FEI ( Fff .tk?fqqY.!e-*HnffFxlxdx-- " e- n°41,2 ; " ttnlfzx ) A. =p O Hirx Ha -2+4×2 = " ÷ -4µs .IE?fq.zM!e-mv*HnIfExlxsdx--0 Í : H + ' ' tzlatsítl - - Í ; ? ¡ liítoiátatáaátaáttiatiítatstátiatátáát ) sílvia A oiln-lt-hnln.TK/n-27=Inln-NnTln-371n.7--eEnllklli?n ] ht3lklhkflntzdlntlkni.tl |") "" - - Efgn # ( # Ennis -4¥ ! = nit . t # ' Sun # t . " fan + . . # "" ( dnn ) . . ' ftp.t#jn!q.qtHjqq.q ) " = Ei "" "" # < F- " " ntlxlhr 31¥ - - 1ns tu .lt elnis ; Ln stxlns - 3M¥ ) " - - - fntn.mn 8 "" ii. fii i i i itzlsinnki.se/tisinlai-n)/-izafsinfnzxfvcosfEaxfsinfnaIx)dx " "* "" . 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Titi La ecuación de Schrödinger perturbada (1) no es solución , H ① ihfqtktt-lltottvtttttli.tt ② Par de supuestos Primero : vamos a suponer que el sistema en t=0 está preparado en una de la posible solución del sistema no perturbado Yli a) = , Yilriol - Yi lr ) t inicial Segundo : el perturbado constituye un conjunto completo y a su vez puede ser utilizado para escribir las soluciones desconocidas de (2) Luego Yliitl - - § aaltttklil-aitili.tt?,..anfttYili,tt ÍIHI µs← µ Formulación perturbativa tenemos Y la : Asumimos solución it TEZHHN t conocido de ⑦ : lo Ivhílt ) ) " = escribimos IYLH e como ) - - E tpyny ' anltl Mi HD ihfzMHD.it ¿ IEANIHIYIHD = it [ ddzlanlttl IYIHI ) E t ¿ HIH M ) anltt - - . . INIIHN . . t.tt?i--ihl - - ihl ÷ % ¡ [ - fi ti [ anti En anlttl Tilt ) ) t → ¿ IIYIH ih * ( [ ih VLHFE Hoth [ ) = fqlanttt EÍÑIIHD ayltt 1¥ [ anlt ) El VIH 14in ) ¿ - au lol ¥ = ? [ I I ailtt F- ar.lt ai depende Orden aI - " a. - - « YIIHI d : - ario) del = " "" wn . E ¥ tvnltldt an frecuencia de Borh titilan e ' ai tloíílttt Rai Htt . . . HOIYNHD toii ) cofaii valor del ai lol " iínlildi ; sin ' " - . . aiiltt-ailt.at He U , En ailttátlt ) ; "" " - ailtt-csnit.IE/.:eI.4 - dni-sin.int - - Halt ) ) .fi/.tailHeivt'vv.nltYdt = O En¥ O ' y = t . = " Primer orden 0 de orden LH eÉ ¡ ailtt-arin.iq/.tailHfiio = ' ailol - anlttéiv a- perturbatiro Serie Eanlttvlttlviltll . - - td [ anltl VLHIYIHD Kin ltslvltllnl aaltl IYILH ) ¥ EANHKTÍIHIVIHIYIIHI = = Si En anltt - dqlanlttlltilttl.iq ) E anlttlvilttlt ¿ di = É " " En 141N " - - e tpyny finalmente aiíttt : hit = ¥¡ Kitty év " " dt ' . Fórmula para calcular la probabilidad de transición, debido a la perturbación V(t), de un estado inicial 117 a un estado final 117 Pie ¥ . . ffoteivti . Expansión pertwbatiw Ruth - VI. " a : ailtttda ! ai ( Y HYDE Htt → orden primer áiltt liailtt ai - - - . t.qf.teiwtittftilttd.tt aeitq ¡ ailttéiwtittvilfldti aún - - - - - - , Qnlttinit esa " aitlaitlián • : - ftp.tdttailttvmeiwnttdtfti.IE/.tdt'anlHVnnlHeivnittdt (# t-EEEEE.se y ' t . . . . u . . _ . - l a. LH Rett ) Sai - - dtit i # ft . vi. nltt ¥ [dttévtittvilttt . = "" " t.fi/.tdie' . - . - t.IE/.tdt' éi "" " Knut , 1. Enfoidt ""i " qq.IE/.tdtteivtnttvranlH/.tdHe th i-O-iftii-O-0-lfti.JO -0 -1ft . . . " ei Vn :( El "" . " * írnmlttailtl (p)