Física atómica

Física Atómica
Demócrito consideró que
la materia estaba
constituida por
pequeñísimas partículas que
no podían ser divididas en
otras más pequeñas. Por
ello, llamó a estas partículas
átomos, que en griego
quiere decir "indivisible".
Demócrito atribuyó a los
átomos las cualidades de ser
eternos, inmutables e
indivisibles.
John Dalton (1808)
La imagen del átomo
expuesta por Dalton en
su teoría atómica, es la
de minúsculas partículas
esféricas, indivisibles e
inmutables, iguales entre
sí en cada elemento
químico.
JJ. Thompson (1897)
Demostró que dentro de los átomos hay
unas partículas diminutas, con carga
eléctrica negativa, a las que se llamó
electrones.
De este descubrimiento dedujo
que el átomo debía de ser una
esfera de materia cargada
positivamente, en cuyo interior
estaban incrustados los electrones
(budín de pasas)
E. Rutherford (1911)
Demostró que los átomos no eran
macizos, como se creía, sino que están
vacíos en su mayor parte y en su centro hay
un diminuto núcleo.
Dedujo que el átomo debía estar
formado por una corteza con los
electrones girando alrededor de
un núcleo central cargado
positivamente.
Niels Bohr (1913)
Espectros atómicos discontinuos
originados por la radiación emitida por los
átomos excitados de los elementos en
estado gaseoso.
Propuso un nuevo modelo
atómico, según el cual los
electrones giran alrededor del
núcleo en unos niveles bien
definidos.
Dispersión de partículas α
Parámetro de impacto y ángulo de
dispersión
Cuando una partícula cargada, como un electrón, un protón, o
una partícula α pasa cerca de un núcleo, experimenta una fuerza
eléctrica ya sea repulsiva o atractiva, esto según la carga de la
partícula incidente. Se obtiene como resultado la desviación o
dispersión de la partícula incidente de su trayectoria original.
Y
θ
V0
V0 sen θ
Fy
F
v
vy
M
ⱷ - 90
vⱷ = r dⱷ/dt
r
V0
ⱷ
θ
Colisión frontal
O
O: Posición del núcleo
A: Posición inicial del proyectil
b: Parámetro de impacto
A
b
D
θ: Ángulo de dispersión
D:Distancia de máximo acercamiento
vZe 2
F =
4πε 0
Donde νe = carga de la partícula incidente
ν=
-1 electrones
+1 protones, deuterones
+2 Núcleos de He
vZe
θ
b=
cot g
2
4πε 0 mv 0
2
2
Ecuación del
parámetro de impacto
en función del ángulo
de dispersión
2 Ze 2
D =
4πε 0 E k α
Distancia de máximo
acercamiento al
núcleo para una
colisión frontal
Donde : E k = Energía cinética
del sistema de partículas
Cálculo de la sección eficaz
σ (θ ) =
Flujo de partículas dispersada s por unidad de tiempo dentro de d Ω
Densisad de corriente de partículas incidentes por d Ω
1  ν Z e2
σ (θ ) = 
4  4πε 0 mv 0
2

θ
 cos ec 4
2
