Capítulo 29 29 La ley de Gauss La ley de Coulomb se puede usar para calcular E para cualquier distribución discreta o continua de cargas en reposo. Cuando se presenten casos con alta simetría será más conveneinte utilizar la ley de Gauss, que facilita los cálculos en casos particulares. 29.1. El flujo de un campo vectorial El flujo (Φ) es un apropiedad de cualqueir campo vectorial. Se puede considerar como una medida de la penetración de los vectores del campo a través de una superficie imaginaria. La figura 29.1 muestra un campo vectorial y varias superficies imaginarias dentro del campo, que forma diferentes ángulos con las superficies, que son fragmentos de planos. Halliday, Resnick, Krane 1 Fisica II Capítulo 29 A A A A cos q A A v A A A A (a) (b) (c) (d) (e) Figura 29.1 El concepto de flujo nos da la abstracción que más tarde se utilizará en la ley de Gauss. |Φ| de un campo de velocidades de un fluido se puede expresar |Φ| = vA (29.1) donde v es la magnitud de la velocidad en la localización de la suHalliday, Resnick, Krane 2 Fisica II Capítulo 29 perficie. Así, el flujo del campo eléctrico puede considerarse como una medida del número de líneas de campo que pasan a través de la superficie. En la figura 29.1b A cos θ es el área proyectada por la superficie de área A después de rotarla, de modo que la proyección A cos θ es perpendicular a las líneas de campo, así que |Φ| = vA cos θ . (29.2) En la figura 29.1c se tiene que Φ = 0. Como se verá más adelante, la ley de Gauss está relacionada con las superficies cerradas, por lo que es necesario identificar la orientación de las superficies (ver Cálculo, Marsden y Tromba, “Campos vectoriales” y “Integrales de superficie de funciones vecHalliday, Resnick, Krane 3 Fisica II Capítulo 29 toriales”). En la figura 29.1e se tiene Φ = Σv · A, (29.3) donde v es el vector velocidad en la superficie. Ejercicio 1. Considere la superficie cerrada de la figura 29.1e que muestra un volumen encerrado por cinco superficies. Suponiendo que el campo de velocidades es uniforme, encuentre el flujo total a través de la superficie cerrada. Usando la ecuación (29.3) se tiene Φ = v · A1 + v · A2 + v · A3 + v · A4 + v · A5 . Observando la figura 29.1e se tiene que Φ = 0. Halliday, Resnick, Krane 4 Fisica II Capítulo 29 Cuando el campo vectorial no es uniforme, se puede hacer una generalización para el cálculo del flujo, de modo que Z Φ = v · dA. (29.4) 29.2. El flujo del campo eléctrico Recordando la figura 29.1, y usando E en lugar de v se tiene que X ΦE = E · A, (29.5) que puede considerarse como una medida del número de líneas que atraviesan a la superficie. Halliday, Resnick, Krane 5 Fisica II Capítulo 29 Considere un campo como el de la figura 29.2. Se divide a la superficie en pequeños cuadrados de área ∆ A, suficientemente pequeños para que se les pueda considerar como planos. Figura 29.2 Halliday, Resnick, Krane 6 Fisica II Capítulo 29 Cada elemento de área se puede representar por ∆A normal a la superficie y de magnitud ∆ A. ∆A apunta hacia afuera de la superficie. Los vectores E y ∆A que caracterizan a cada cuadrado forman un ángulo θ entre ellos. En la figura 29.2 se puede observar el ángulo entre cada par de vectores E y ∆A. Como un a definición provisional se tiene X ΦE = E · ∆A, (29.6) así, en el límite, ΦE = I E · dA. (29.7) Esta integral de superficie indica que la superficie en cuestión se ha dividido en elementos infinitesimales de área dA y que la Halliday, Resnick, Krane 7 Fisica II Capítulo 29 cantidad escalar E· dA tiene que evaluarse en cada elemento y sumarlo sobre toda la superficie, que “debe” ser cerrada, según lo indica el circulo sobre la integral. Ejercicio 2. La figura 29.3 muestra un cilindro hipotético, cerrado, de radio R, inmerso en un campo eléctrico uniforme E, con su eje paraleo al campo. ¿Cuál es φE a través de esta superficie cerrada? dA E b dA a E E c dA Figura 29.3 Halliday, Resnick, Krane 8 Fisica II Capítulo 29 El flujo ΦE se puede escribir como la suma de tres términos, una integral sobre (a) la tapa izquierda del cilindro, (b) la superficie cilínrica y (c) la tapa derecha. Entonces I Z Z Z ΦE = E · dA = E · dA + E · dA + E · dA. a b c En (a) se tiene θ = 180°, así que E · dA = −E d A, en la pared cilíndrica se tiene que E ⊥ dA por lo que E · dA = 0 y en la tapa de la derecha θ = 0°, así que E · dA = E d A, por lo tanto I ΦE = E · dA = 0. Halliday, Resnick, Krane 9 Fisica II Capítulo 29 29.3. La ley de Gauss Dada una distribución de cargas es posible construir una superficie cerrada que se llamará superficie Gaussiana, que puede encerrar algunas cargas. La ley de Gauss se relaciona con ΦE a través de la superficie cerrada y la carga neta q encerrada por la superficie de modo que ²0 Φ E = q (29.8) o ²0 I E · dA = q. (29.9) La ley de Gauss predice Φ = 0, como en el ejercicio 2. La magnitud del campo eléctrico es proporcional al número de líneas que atraviesan un elemento de área perpendicular al campo. Halliday, Resnick, Krane 10 Fisica II Capítulo 29 La elección de la superficie gaussiana es arbitaria, aunque es preferible considerar la simetría de la distribución del campo. Figura 29.4 Halliday, Resnick, Krane 11 Fisica II Capítulo 29 La figura 29.4 muestra la líneas de fuerza alrededor de un dipolo y se han dibujado cuatro superficies Gaussianas. Figura 29.5 La ley de Gauss y la ley de Coulomb Se aplica la ley de Gauss alrededor de una carga puntual. Primero se analiza la distribución del campo y luego se decide cuál es la superficie Gaussiana más adecuada, aprovechando la simetría de la distribución. En la figura 29.5 se observa que el campo apunta radialmente hacia afuera. Halliday, Resnick, Krane 12 Fisica II Capítulo 29 Así, E · dA=E d A, en cada punto de la superficie. Entonces I I I ²0 E · dA = ²0 E d A = ²0 E d A = q, es decir E= 1 q 4π²0 r 2 (29.10) ¡La ley de Coulomb es un caso particular de la de Gauss! 29.4. Un conductor aislado y cargado Un exceso de carga puesto sobre un conductor aislado se mueve completamente hacia la superficie del conductor. Ningun exceso de carga se encuentra dentro del cuerpo del conductor. Halliday, Resnick, Krane 13 Fisica II Capítulo 29 La figura 29.6a muestra la sección transversal de un conductor aislado, con carga neta q. La línea interrumpida representa a una superficie Gaussiana. Figura 29.6 Halliday, Resnick, Krane 14 Fisica II Capítulo 29 Un conductor aislado con una cavidad La figura 29.6b muestra al mismo conductor pero con una cavidad en su interior. Dentro del conductor se tiene E=0. Es posible construir una superficie Gaussiana apenas por debajo de la superficie más externa del conductor, de modo que el campo sólo existe afuera del conductor. El campo eléctrico externo Como en la figura 29.6d se elige una superficie Gaussiana con forma de cilindro recto, con tapas de área A. Las tapas del cilindro son paralelas a la superficie del conductor. Entonces I Z Z Z ΦE = E · dA = E · dA + E · dA + E · dA tapa ext Halliday, Resnick, Krane tapa int 15 pared Fisica II Capítulo 29 El flujo total es ΦE = E A + 0 + 0 = E A. E se obtiene entonces de ²0 ΦE = q, y como q(= σ A), entonces es decir E= ²0 E A = σ A σ . (29.11) ²0 Si se tiene una lámina conductora, la carga depositada sobre ella se distribuye uniformememnte en ambas caras de la lámina, ver la figura 29.7. Considerando cada cara de la lámina se encuentra que el campo está dado por EL = σ/2²0 en el punto A y por ER = σ/2²0 en el punto C de la figura. Así que el cmapo total es σ/2²0 + σ/2²0 = σ/²0 . Halliday, Resnick, Krane 16 Fisica II Capítulo 29 EL ER A L + R + + + + B + + EL + ER + + + + C EL ER Figura 29.7 En el punto B se tiene E = 0, como se esperaba, ya que se trata del interior del conductor. Ejercicio 3. El campo elécrtico, justo en la superficie de un tambor de fotocopiadora que está cargado uniformemente, tiene magnitud E de 2.3×105 N/C. ¿Cuál es la σ en el tambor? Halliday, Resnick, Krane 17 Fisica II Capítulo 29 De la ecuacion (29.11) σ = ²0 E = 2.0 µC/m2 . Ejercicio 4. La magnitud del campo eléctrico promedio presente normalmente en la atmósfera de la Tierra, justo arriba de su superficie, es de unos 150 N/C, dirigido hacia abajo. ¿Cuál es la carga neta en la superficie de la Tierra? Suponga que la Tierra es un conductor. De la ecuacion (29.11) σ = ²0 E = −1.33 nC/m2 . La carga total de la Tierra es q = σ4πR 2 = −680kC Halliday, Resnick, Krane 18 Fisica II Capítulo 29 29.5. Las aplicaciones de la ley de Gauss Se puede usar la ley de Gauss para calcular E si la hay una alta simetría en la distribución de cargas. La línea infinita de carga La figura 29.8 muestra una sección de una línea infinita de carga con λ = dq/ds constante. Se busca determinar E a una distancia r de la línea. Superficie Gaussiana l E dA r h Halliday, Resnick, Krane Figura 29.8 19 Fisica II Capítulo 29 Considerando la carga encerrada por la superficie gaussiana I ²0 E · dA = q, es decir, ²0 E(2π rh) = λ h, o E= λ 2π²0 r . (29.12) La ley de Gauss facilita este tipo de cálculo. La hoja infinita de carga La figura 29.9 muestra una porción de una hoja de extensión infinita, delgada, no conductora, con σ constante. El campo eléctrico en las proximidades de la hoja es uniforme. La superficie gaussiana más adecuada es un cilindro de área A, Halliday, Resnick, Krane 20 Fisica II Capítulo 29 Figura 29.9 por lo que ²0 I E · dA = q, ²0 (E A + E A) = σ A, es decir, donde σ A es la carga encerrada por la superficie, entonces E= Halliday, Resnick, Krane σ 2²0 21 . (29.13) Fisica II Capítulo 29 En realidad no es posible tener hojas infinitas, pero se considera como buena aproximación hacer el cálculo en regiones alejadas de los bordes de hojas finitas. El cascarón esférico de carga La figura 29.10 muestra la sección transversal de un carcarón esférico de radio R, delgado, cargado uniformemente, con σ constante y carga total q (=4πR 2 σ). S1 q Halliday, Resnick, Krane S2 R Superficies Gaussianas Figura 29.10 22 Fisica II Capítulo 29 La ley de Gauss permite establecer un par de teoremas relacionados con esta distribución de carga. ; Para puntos externos, un cascarón esférico de carga se comporta como si toda la carga estuviera concentrada en el centro de la distribución. ; Un cascarón esférico de carga no ejerce fuerza electrostática alguna sobre una partícula cargada colocada en el interior. Considere una superficie gaussiana S 1 , para el cual r > R, la ley de Gauss da ²0 E(4π r 2 ) = q, o E= 1 q 4π²0 r 2 Halliday, Resnick, Krane (cascarón esferico, r > R). 23 (29.14) Fisica II Capítulo 29 Luego, aplicando la ley de Gauss y usando la superficie gaussiana S 2 , E= 1 q 4π²0 r 2 (cascarón esferico, r < R). (29.15) El cascarón esférico de carga La figura 29.11 muestra un distribución esférica de carga. Halliday, Resnick, Krane Figura 29.11 24 Fisica II Capítulo 29 En cualquier punto de la distribución se tiene que ρ depende sólo de la distancia entre dicho punto y el centro de la distribución. Esta distribución de carga puede verse como un conjunto de cascarones uno tras otro, de modo que cada cascarón tendrá ρ constante. Primero se aplica la ley de Gauss usando una superficie esférica de radio r > R, como se ve en la figura 29.11a, entonces Z Z 1 dq E = dE = 4π²0 r 2 es decir E= 1 q , 4π²0 r 2 (29.16) donde q es la carga total encerrada por la superficie gaussiana... ¡cómo si se tratara de una carga puntual! Halliday, Resnick, Krane 25 Fisica II Capítulo 29 Ahora se considera una superficie gaussiana esférica de radio r < R, como en la figura 29.11b, por lo que la ley de Gauss da ²0 I E · dA = ²0 E(4π r 2 ) = q0 , o E= 1 q0 , 4π²0 r 2 (29.17) donde q0 es la carga contenida dentro de la superficie gaussiana (q0 < q)+, pero 4 πr3 q0 = 43 , 3 q 3 πR Halliday, Resnick, Krane o 26 q0 = q ³ r ´3 , R Fisica II Capítulo 29 con lo que E= 1 qr , 4π²0 R 3 Halliday, Resnick, Krane (esfera uniforme, r < R). 27 (29.18) Fisica II