y La carga Q está distribuida a lo largo de un cuarto de círculo como en figura. Halle el campo eléctrico en el origen. +Q 3π/4 π/4 P x Ey Las contribuciones de las componentes Ex se cancelan, el campo neto está hacia abajo en dirección del eje y negativo. 1 λdl 1 λadθ dq sin(θ ) = sin(θ ) = sin(θ ) dE y = dE sin(θ ) = 2 2 2 4πε 0 a 4πε 0 a 4πε 0 a 1 3π / 4 1 λ E y = ∫ dE y = 4πε 0 a π /4 Q 2Q λ= = 2πa / 4 πa 3π / 4 1 λ 1 λ 3π / 4 ∫π / 4sin(θ )dθ = 4πε 0 a [− cos(θ )]π / 4 = 4πε 0 a (1.414) 1 2(1.414)Q ˆ Ey = (− j ) 2 4πε 0 πa 22.1 FLUJO ELECTRICO A TRAVES DE UN CUBO n̂ 3 n̂ 1 n̂ 5 E n̂ 4 n̂ 2 Se coloca un cubo de lado L en una región de campo eléctrico uniforme E. Halle el flujo eléctrico a través de cada cara del cubo y el flujo total a través del cubo cuando el cubo está orientado con dos de sus caras perpendiculares al capo E. n̂ 6 r Φ E1 = Enˆ1 A = EL2 cos(180) = − EL2 r Φ E 2 = Enˆ2 A = EL2 cos(0) = EL2 Φ E 3 = Φ E 4 = Φ E 5 = Φ E 6 = EL2 cos(90) = 0 Φ E = Φ E1 + Φ E 2 + Φ E 3 + Φ E 4 + Φ E 5 + Φ E 6 = − EL2 + EL2 = 0 LEY DE GAUSS La ley de Gauss establece que el flujo eléctrico total a través de cualquier superficie cerrada es proporcional a la carga eléctrica total dentro la superficie C. F. Gauss n̂ Consideramos una carga puntual q adentro de una superficie esférica imaginaria de radio R. La magnitud del campo eléctrico es: E= E q 1 q 4πε 0 R 2 El flujo eléctrico es: Φ E = EA = 1 q q 2 ( 4 ) = R π 4πε 0 R 2 ε0 El flujo eléctrico no depende del radio R de la esfera, depende únicamente de la carga q encerrada por la esfera. Cada línea de campo que atraviesa la esfera pequeña también atraviesa la esfera grande, entonces el flujo total a través de cada esfera tiene que ser lo mismo. E 4 dA q dA El área de un elemento de superficie de la esfera pequeña es dA. Para la esfera grande el elemento es 4 veces mayor (el radio es 2 veces mayor). Aunque el área de la esfera sea mayor, el flujo es lo mismo porque el campo eléctrico a una distancia 2R del centro es menor: R 2R ΦR = q q 2 π R ( 4 ) = ε0 4πε 0 R 2 Φ2R = 1 q q 2 π R ( 4 ( 2 ) ) = ε0 4πε 0 (2 R) 2 1 Ese resultado es válido para una superficie de cualquier forma o tamaño, con la sola condición de que se trate de una superficie cerrada que encierra la carga q: r r q Φ E = ∫ E ⋅ dA = ε0 q Si la carga está afuera de la superificie el flujo es cero: r r Φ E = ∫ E ⋅ dA = 0 q Si la superficie encierra varias cargas puntuales: n q1 q3 q2 q4 r r Φ E = ∫ E ⋅ dA = ∑q i i =1 ε0 = Qenc ε0 Enunciado general de la ley de Gauss El flujo eléctrico total a través de una superficie cerrada es igual a la carga eléctrica total presente en el interior de la superficie, dividida entre ε0. Qenc es siempre la suma algebraica de todas las cargas positivas y negativas encerradas por la superficie. La superficie imaginaria se llaman también “superficie gaussiana” Halle el flujo eléctrico a través de la superficie en figura, que encierra dos cargas iguales y opuestas -q r r +q−q Φ E = ∫ E ⋅ dA = =0 ε0 +q +q Halle el flujo eléctrico a través de la superficie en figura, que encierra 4 cargas iguales, 3 positivas y una negativa: +q -q +q r r + q + q + q − q 2q Φ E = ∫ E ⋅ dA = = ε0 ε0 E φ=30o b σ a Una lámina uniformemente cargada con densidad superficial σ=3 nC/m2 produce un campo eléctrico uniforme E horizontal. Calcule el flujo eléctrico a través de una superficie rectangular (a=0.02 m, b=0.05 m) cuyo vector normal forma un ángulo de 30o con el campo E. FORMULARIO ELECTROSTÁTICA Partículas elementales qe = -1.6 x 10 – 19 C me = 9.11x 10 – 31 kg. qp = 1.6 x 10 – 19 C mp = 1.67 x 10 – 27 kg. qn = 0 mn = mp qd = qp md = 2 mp qα = 2 qp mα = 4 mp Ley de Coulomb F= k= 4πε 0 Flujo eléctrico F 1 q E= = q 4πε 0 r 2 r r Φ E = ∫ E ⋅ dA Densidades de carga dq dL dq σ= dA dq ρ= dV λ= kq1 q 2 r2 1 Campo eléctrico Dipolo eléctrico = 8.9 10 m / C 9 εo = 8.85x 10 –12 C2/Nm2 2 2 r p = qd r r τ = p× E r r U = −p⋅E A Ley de Gauss r r q Φ E = ∫ E ⋅ dA = A ε0